Diferència entre revisions de la pàgina «Permitivitat»

m
Corregit: perque -> perquè la
m (Corregit: es -> és un)
m (Corregit: perque -> perquè la)
:<math>\varepsilon^* = \varepsilon_d - j \frac{\sigma}{\varepsilon_0 \omega}</math>
 
Per els materials reals, tant la part real, com la imaginària de la permitivitat, són funcions més complicades de freqüència ω per tant això porta a la [[dispersió òptica]] dels senyals que contenen [[freqüència|freqüències]] múltiples, aquest materials són anomenats ''dispersius''. Aquesta dependència de la freqüència reflexa el fet de què la polarització del material no respon instantàniament a un camp aplicat perqueperquè la resposta ha de ser sempre ''causal'' ( ve després del camp aplicat), la funció dielèctrica ε (ω) ha de tenir pols només per ω amb parts imaginàries positives, i ε(ω) per tant satisfà la [[relació de Karmers-Kronig]]. Sigui com sigui, en el rang de freqüències reduït que s'estudia més sovint, les constants dielèctriques es poden aproximar com a independents de la freqüència.
 
Per una certa freqüència, la part imaginària de ε condueix a la pèrdua d'absorció, si és negativa, ( en l'esmentada convenció per la freqüència), o al seu augment, si és positiva. (Més generalment, es miren les parts imaginaris dels [[valor propi|valors propis]] del tensor dielèctric anisòtrop.)
1.154.437

modificacions