Permitivitat: diferència entre les revisions
Contingut suprimit Contingut afegit
m Corregit: es -> és un |
m Corregit: perque -> perquè la |
||
Línia 27:
:<math>\varepsilon^* = \varepsilon_d - j \frac{\sigma}{\varepsilon_0 \omega}</math>
Per els materials reals, tant la part real, com la imaginària de la permitivitat, són funcions més complicades de freqüència ω per tant això porta a la [[dispersió òptica]] dels senyals que contenen [[freqüència|freqüències]] múltiples, aquest materials són anomenats ''dispersius''. Aquesta dependència de la freqüència reflexa el fet de què la polarització del material no respon instantàniament a un camp aplicat
Per una certa freqüència, la part imaginària de ε condueix a la pèrdua d'absorció, si és negativa, ( en l'esmentada convenció per la freqüència), o al seu augment, si és positiva. (Més generalment, es miren les parts imaginaris dels [[valor propi|valors propis]] del tensor dielèctric anisòtrop.)
|