Lleis de Kirchhoff: diferència entre les revisions
Contingut suprimit Contingut afegit
m r2.7.1) (Robot afegeix: id:Hukum sirkuit Kirchhoff |
Cap resum de modificació |
||
Línia 2:
== Llei dels nodes ==
[[Fitxer:KCL.png|thumb|right|''i''<sub>1</sub> + ''i''<sub>4</sub> = ''i''<sub>2</sub> + ''i''<sub>3</sub>]]
▲:En qualsevol punt d'un [[circuit elèctric]] on la densitat de càrrega no canvia amb el temps, la suma dels [[corrent]]s que flueixen cap a aquest punt és igual a la suma de corrents que ixen en aquest punt.
Una densitat de càrrega canviant en el temps significaria l'acumulació d'una càrrega neta positiva o negativa, que típicament no pot passar d'una manera significant per la magnitud de les forces electrostàtiques: l'augment de la càrrega faria que les forces de repulsió dispersessin les càrregues.
Linha 24 ⟶ 18:
[[Fitxer:KVL.png|thumb|right|v<sub>1</sub> + v<sub>2</sub> + v<sub>3</sub> + v<sub>4</sub> = 0]]
Aquesta llei també s'anomena '''llei del voltatge de Kirchhoff''' o '''segona llei de Kirchhoff'''. El principi de [[conservació de l'energia]] implica que la suma algebraica (amb signe) de totes les [[diferència de potencial|diferències de potencials]] al voltant d'un circuit ha de ser zero. D'altra forma, seria possible construir una [[moviment perpetu|màquina de moviment perpetu]] on passés un corrent en cercle al voltant del circuit. Aquesta llei té una subtilesa en la seua interpretació, donat que en presència d'un [[camp magnètic]] canviant el [[corrent elèctric]] no és [[conservació de l'energia|conservatiu]] i per tant no pot definir un [[potencial]] escalar pur, la [[integral de línia]] del camp elèctric al voltant del circuit no és zero. De forma equivalent, l'energia és transferida del camp magnètic al corrent (o a l' l'inrevés). Per a "arreglar" la llei de les malles en aquest cas, s'associa una caiguda de potencial efectiva o [[força electromotriu]] (''fem'') a la [[inductància]] del circuit, exactament igual a la quantitat per la que la integral de línia del camp elèctric no és zero per la [[llei de Faraday|llei d'inducció de Faraday]].▼
▲Aquesta llei té una subtilesa en la seua interpretació, donat que en presència d'un [[camp magnètic]] canviant el [[corrent elèctric]] no és [[conservació de l'energia|conservatiu]] i per tant no pot definir un [[potencial]] escalar pur, la [[integral de línia]] del camp elèctric al voltant del circuit no és zero. De forma equivalent, l'energia és transferida del camp magnètic al corrent (o a l' l'inrevés). Per a "arreglar" la llei de les malles en aquest cas, s'associa una caiguda de potencial efectiva o [[força electromotriu]] (''fem'') a la [[inductància]] del circuit, exactament igual a la quantitat per la que la integral de línia del camp elèctric no és zero per la [[llei de Faraday|llei d'inducció de Faraday]].
== Vegeu també ==
Linha 41 ⟶ 27:
* [[Teorema de Millman]]
* [[Divisor de tensió]]
== Enllaços externs ==
Linha 47 ⟶ 32:
* http://www.sasked.gov.sk.ca/docs/physics/u3c13phy.html {{en}}
▲{{ORDENA:Lleis De Kirchhoff}} <!--ORDENA generat per bot-->
[[Categoria:Electricitat]]
[[Categoria:Teoria de circuits]]
|