Obre el menú principal

El radi de Larmor (també conegut com a giroradi o radi de ciclotró) és el radi del cercle que segueix una partícula carregada en presència d'un camp magnètic uniforme. Rep el seu nom del físic britànic Joseph Larmor. En unitats del SI, el radi de Larmor ve donat per

,

on és la massa de la partícula, és la component de la velocitat perpendicular a la direcció del camp magnètic, és la càrrega elèctric de la partícula, i és la força del camp magnètic.[1]

La freqüència angular d'aquest moviment circular és coneguda com a freqüència de gir, o freqüència de ciclotró, i pot ser expressada com a

en unitats de radians/segon.[1]

VariantsModifica

La definició següent permet indicar el signe del gir (segons la partícula sigui carregada positivament o negativa)ː

 

Expressada en unitats de Hertzː

 .

Per a electrons, és útil escriure aquesta freqüència com a

 .

En unitats CGS, el radi de Larmor ve donat per

 ,

i la freqüència de gir és

 .

On   és la velocitat de la llum al buit.

Cas relativistaModifica

Les fórmules anteriors també són vàlides per a velocitats relativistes, quan la massa de la càrrega és interpretada relativísticament (és a dir, no com a massa en repòs). Per a càlculs de física d'acceleradors i astropartícules, una fórmula més pràctica és

 ,

on   és la velocitat de la llum, la massa ve donada en GigaelectronVolts ( ), i   és la càrrega elemental.

DerivacióModifica

Tota partícula carregada en moviment experimenta una força de Lorentz donada per

 ,

on   és el vector de velocitat i   el vector de camp magnètic.

La direcció de la força ve donada pel producte vectorial de la velocitat i camp magnètic. Per això, la força de Lorentz és sempre perpendicular a la direcció de la partícula, resultant en un moviment giratori de la càrrega. El radi d'aquest cercle, rg, pot ser determinat igualant la magnitud de la força de Lorentz a la força centripetaː

 .

Així, el radi de Larmor pot ser expressat com a

 ,

sent directament proporcional a la massa de partícula i a la velocitat perpendicular, i inversament proporcional a la seva càrrega elèctrica i a la força del camp magnètic. El temps de la partícula per a completar una revolució, anomenat període, és

 .

Donat que el període és l'invers de la freqüència, trobem

 ,

i per això

 .

Vegeu tambéModifica

ReferènciesModifica

  1. 1,0 1,1 Chen, Francis F. Introduction to Plasma Physics and Controlled Fusion, Vol. 1: Plasma Physics, 2nd ed.. New York, NY USA: Plenum Press, 1983, p. 20. ISBN 0-306-41332-9.