Revisió del 21:52, 7 maig 2015 modifica Ieia8 (discussió \| contribucions) 351 edits Correccions de tipus ortogràfic, gramatical i tipogràfic. Etiqueta: editor visual ← Edició anterior		Revisió del 22:03, 8 maig 2015 modifica desfés ArnauBot (discussió \| contribucions) Bots 660.208 edits Robot estandarditza i catalanitza referències, catalanitza dates i fa altres canvis menors Edició següent →
Línia 106: equació axial: <math>\Delta H_z + k^2 H_z = 0 \,\!</math> Si posem els components transversals <math>\vec{E}_s ,\,\vec{H}_s</math> en funció dels components axials <math>E_z, \, H_z</math>, només haurem d’integrar les equacions escalars dels components ''z''. De (Panovski-Phillips), les expressions de <math>\vec{E}_s, \,\vec{H}_s</math> en funció de <math>E_z,\,H_z</math> són: Línia 142: Els components axials dels camps seran: <math>\left . \begin{matrix} E_z \\ H_z \end{matrix} \right \}=f(s)\,e^{\plusmn jk_zz}\,e^{j\omega t}\,\!</math> Donat que la guia és indefinida en la direcció ''z'', no podem aplicar condicions de contorn en aquesta direcció, llavors, <math>k_z</math> pot tenir qualsevol valor. Ho podem posar com: <math>\left . \begin{matrix} E_z \\ H_z \end{matrix} \right \}=f(s)\,e^{-j(\plusmn k_zz-\omega t)}\,\!</math> La <math>k_z\,\!</math> esdevé aleshores la ''constant de propagació de la guia'' i l'anomenarem: Línia 154: tindrem, doncs: <math>\left . \begin{matrix} E_z \\ H_z \end{matrix} \right \}=f(s)\,e^{-j(\plusmn k_gz-\omega t)}\,\!</math> La resolució de les equacions d'ona transversals (coneguda la geometria de la secció transversal de la guia) ens proporcionarà les funcions ''f(s)''. Aleshores, podrem imposar les condicions d<math>k_{s_i}\,\!</math>e contorn i obtindrem els autovalors <math>k_{s_i}\,\!</math> i les corresponents autofuncions <math>f_i(s)\,\!</math>. Determinats els autovalors , podrem calcular <math>k_g\,\!</math>: <math>k^2=k^2_s+k^2_g \quad \to \quad k_g=\sqrt{k^2-k^2_s}\,\!</math>

Guia d'ones: diferència entre les revisions