|
<span class="cx-segment" data-segmentid="18">En [[física]], la '''simetria C''' és la propietat que tenen certes teories de ser [[Invariant|invariants]] respecte una transformació de [[conjugació de càrrega]], és a dir un canvi de [[Partícula elemental|partícules]] per [[Antipartícula|antipartícules]]. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="22">Tres de les quatre [[forces fonamentals]] ([[electromagnetisme]], [[gravetat]] i [[interacció forta]]) obeeixen la simetria C, però les [[Força nuclear feble|interaccions febles]] la violen.</span>
== <span class="cx-segment" data-segmentid="25">Inversió de càrrega a l'electromagnetisme</span> ==
<span class="cx-segment" data-segmentid="27">Les lleis d'electromagnetisme ([[Electrodinàmica clàssica|clàssiques]] com [[Electrodinàmica quàntica|quàntiques]]) són invariants sota una transformació d'inversió de càrregaː[[Càrrega elèctrica|càrrega]]ː Si totauna càrrega q és reemplaçada per una càrrega −q, invertint-se així les direccions dels seus [[Camp magnèticelèctric|camps elèctrics]] i [[Camp elèctricmagnètic|elèctricsmagnètics]] i magnètics, la dinàmica conservaria la mateixaes formaconservada. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="34">En la llengua</span><span class="cx-segment" data-segmentid="27">tge</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="34">de [[Teoria quàntica de camps|teoria de campquàntica quànticde camps]], la conjugació de càrreccàrrega realitza les següents transformatransformacions:<ref name="PS">{{Plantilla:Cite book|author=Peskin, M.E. and Schroeder, D.V.|title=An Introduction to Quantum Field Theory|publisher=Addison Wesley|year=1997|isbn=0-201-50397-2}}</ref></span>
# <span class="cx-segment" data-segmentid="38">Fermió carregatː <math>\psi \rightarrow -i(\bar\psi \gamma^0 \gamma^2)^T</math> </span>
# <span class="cx-segment" data-segmentid="40">Antifermi</span>ó<span class="cx-segment" data-segmentid="40"> carregatː <math>\bar\psi \rightarrow -i(\gamma^0 \gamma^2 \psi)^T</math> </span>
# <span class="cx-segment" data-segmentid="42">Potencial vectorː<math>A^\mu \rightarrow -A^\mu</math> </span>
<span class="cx-segment" data-segmentid="44">Notaron queg aquestess</span>ó<span class="cx-segment" data-segmentid="44">n les [[matrius gamma]]. Aquestes transformacions no alteren ella [[:en:Chirality_(physics)|chiralityquiralitat]] de les partícules. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="46">Un [[:en:Neutrino|neutrí]] esquerrà seriaes agafattransformat per conjugació de càrrec aen un esquerrà [[Neutrí|antineutrinoantineutrí]] esquerrà, el qual no interacciona en el [[Model estàndard de física de partícules|Model Estàndard]]. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">Aquesta propietat</span> és<span quinclass="cx-segment" ésdata-segmentid="46">representa significatuna pel</span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">"</span><span class="cx-segment" data-segmentid="46">violació </span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">màxim</span><span violationclass="cx-segment" data-segmentid="46">a</span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">" de</span> C<span class="cx-segment" data-segmentid="46">la </span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">simetria</span><span class="cx-segment" data-segmentid="46">-C</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="49">en la interacció</span> dèbila<span class="cx-segment" data-segmentid="46">feble</span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">.</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="51">(Alguns extensions</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="49">teòriques</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="51">del Model Estàndard, com e</span><span class="cx-segment" data-segmentid="49">l</span><span class="cx-segment" data-segmentid="51">s models esquerra-dreta, restauren aquest simetria-C.</span><span class="cx-segment" data-segmentid="54">)</span>
== <span class="cx-segment" data-segmentid="5156">(Alguns postulated extensions del [[Model estàndardCombinació de físicaconjugació de partícules|Modelcàrrega Estàndard]],i com [[:en:Left-right_model|esquerre-models correctes]], restaurar aquest C-simetria.paritat</span><span class="cx-segment" data-segmentid="54">)</span>
<span class="cx-segment" data-segmentid="58">Fins als [[Dècada del 1960|anys 60]], hom creia que la simetria C combinada amb la inversió de [[Paritat (física)|paritat]] ([[Violació CP|simetria CP]]) era conservada per totes les interaccions. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">Tanmateix, viola</span><span class="cx-segment" data-segmentid="58">c</span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">ions </span><span class="cx-segment" data-segmentid="58">de</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="58">la </span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">simetria </span><span class="cx-segment" data-segmentid="58">CP van</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="58">ser </span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">identificad</span><span class="cx-segment" data-segmentid="58">es</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="62">en les interaccions </span><span class="cx-segment" data-segmentid="58">febles</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="62">(particularment en els [[Kaó|kaons]] i [[Mesó B|mesons B]]). </span><span class="cx-segment" data-segmentid="65">En el Model Estàndard, aquest</span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">a violació</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="62">CP </span><span class="cx-segment" data-segmentid="65">és </span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">generada</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="62">per una </span><span class="cx-segment" data-segmentid="65">[[Fase (ona)|fase]] </span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">de </span><span class="cx-segment" data-segmentid="65">la [[matriu CKM]]. La</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="65">combinació de la simetria </span><span class="cx-segment" data-segmentid="68">CP amb</span> <span class="cx-segment" data-segmentid="65">la [[Simetria T|inversió temporal]]</span><span class="cx-segment" data-segmentid="68">, resulta en una [[simetria CPT]], que</span> é<span class="cx-segment" data-segmentid="68">s universalment conservada (com pot ser demostrat utilitzant només el axiomes de Wightman).</span>
== <span class="cx-segment" data-segmentid="56">Combinació de càrrec i paritat reversal</span> ==
<span class="cx-segment" data-segmentid="58">Va ser cregut per algun temps que C-la simetria podria ser combinada amb la paritat-inversion transformació (veu [[Paritat (física)|P-simetria]]) per conservar un va combinar [[Violació CP|CP-simetria.]] </span><span class="cx-segment" data-segmentid="62">Tanmateix, violations d'aquesta simetria ha estat identificada en les interaccions dèbiles (particularment en els [[:en:Kaon|kaons]] i B mesons). </span><span class="cx-segment" data-segmentid="65">En el Model Estàndard, aquest [[:en:CP_violation|CP violation]] és a causa d'una fase sola en la [[:en:CKM_matrix|matriu de]] CKM. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="68">Si CP és combinat amb temps reversal ([[:en:T-symmetry|T-simetria]]), el CPT de resultar-la simetria pot ser mostrada utilitzant només el [[:en:Wightman_axioms|Wightman axiomes]] per ser universalment van obeir.</span>
== <span class="cx-segment" data-segmentid="73">Definició de càrrec</span> ==
<span class="cx-segment" data-segmentid="75">Per donar un exemple, agafa dos camps escalars reals, ''φ'' i χ. </span><span class="cx-segment" data-segmentid="76">Suposar ambdós camps haver-hi fins i tot C-paritat (fins i tot C-la paritat refereix a fins i tot simetria sota conjugació de càrrec ex. , mentre oposat a estrany C-paritat que refereix a antisymmetry sota conjugació de càrrec ex.<math>C\psi(q) = C\psi(-q)</math><math>C\psi(q)=-C\psi(-q)</math> </span><span class="cx-segment" data-segmentid="77">). </span><span class="cx-segment" data-segmentid="78">Ara reformulate coses de manera que .<math>\psi\ \stackrel{\mathrm{def}}{=}\ {\phi + i \chi\over \sqrt{2}}</math> </span><span class="cx-segment" data-segmentid="79">Ara, ''φ'' i ''χ'' ha fins ''i'' tot C-paritats perquè el número imaginari i té un estrany C-paritat (C és antiunitary).[L'aclariment necessitat]
</span>
<span class="cx-segment" data-segmentid="82">En altres models, és possible per ambdós ''φ'' i ''χ'' per tenir estrany C-paritats.[L'aclariment necessitat]
</span>
== <span class="cx-segment" data-segmentid="85">Vegeu també</span> ==
* <span class="cx-segment" data-segmentid="8891"> [[:en:C_parityConjugació de càrrega|CConjugació Paritatde c]]</span>[[Conjugació de càrrega|à<span class="cx-segment" data-segmentid="91">rrega</span>]]
* <span class="cx-segment" data-segmentid="91"> [[Antipartícula]]</span>
* <span class="cx-segment" data-segmentid="94"> [[Antimatèria]]</span>
== <span class="cx-segment" data-segmentid="97">Referències</span> ==
| 